Канонический ансамбль

Статистический ансамбль для макроскопических систем (например, газа в сосуде, кристалла), находящихся в тепловом контакте с окружающей средой, температура которой неизменна. Такие системы можно рассматривать как малые части (подсистемы) большой замкнутой системы, находящейся в состоянии теплового равновесия. Для К. А. Характерно, что взаимодействие подсистемы с остальной частью замкнутой системы (т. Н. Термостатом) считается слабым, так что энергией этого взаимодействия можно пренебречь по сравнению с энергией подсистемы. Поэтому имеет смысл говорить об энергии подсистемы как об определённой величине. Однако взаимодействие между подсистемой и термостатом ведёт к обмену энергией между ними, вследствие чего подсистема может находиться в различных энергетических состояниях.

Распределение вероятностей различных микроскопических состояний подсистемы (т. Е. Состояний, определяемых значениями координат и скоростей всех слагающих подсистему частиц) даётся каноническим Гиббса распределением. Понятие о К. А. Было введено Дж. У. Гиббсом. Оно позволяет легко получить основные результаты статистической физики (См. Статистическая физика), в частности вывести законы термодинамики (См. Термодинамика). Лит. См. При ст. Статистическая физика. Г. Я. Мякишев.