Конверсия внутренняя

гамма-излучения, явление, наблюдаемое при переходе возбуждённого атомного ядра в состояние с меньшей энергией, когда высвобождаемая энергия не излучается в виде γ-кванта, а передаётся непосредственно одному из электронов того же атома. При этом вместо γ-кванта испускается конверсионный электрон. Электроны могут быть испущены с различных оболочек атома, и соответственно различают К-, L-, М- и т.д. Электроны. Энергия электрона равна разности энергии конвертированного ядерного перехода и энергии связи оболочки, с которой он испускается. Измерение энергетических спектров конверсионных электронов позволяет определить энергию переходов и их мультипольность (см. Ядерная спектроскопия). Вероятность К. В. По отношению к вероятности перехода с испусканием γ-кванта характеризуется коэффициентом внутренней конверсии, определяемым, как отношение интенсивности потока конверсионных электронов (полной или для данной электронной оболочки) к интенсивности γ-излучения для данного ядерного перехода.

Расчёты коэффициента внутренней конверсии проводятся методами квантовой теории поля (См. Квантовая теория поля) с учётом экранирования заряда ядра электронами других оболочек атома и конечных размеров ядра (см. Ядро атомное). Коэффициент внутренней конверсии изменяется в широких пределах (103—10-4) в зависимости от энергии и мультипольности ядерного перехода, а также от заряда ядра и от оболочки, на которой происходит К. В. Он тем больше, чем меньше энергия, чем выше мультипольность и чем больше заряд ядра. Для переходов между ядерными состояниями со Спинами, равными нулю, испускание γ-квантов абсолютно запрещено и переход ядра в таких случаях происходит только путем К. В. Сравнение экспериментально измеренных коэффициентов К.

В. С рассчитанными теоретически является одним из основных методов определения мультипольностей переходов и квантовых характеристик (спинов и чётностей) ядерных состояний. При энергиях ядерных переходов, превышающих удвоенную энергию покоя электрона. E0 > 2mс2 = 1,022 Мэв, может происходить К. В. С образованием электронно-позитронных пар (парная конверсия), вероятность которой растет с ростом энергии перехода (см. Аннигиляция и рождение пар). Спектры электронов и позитронов парной конверсии непрерывные, причём суммарная кинетическая энергия электрона и позитрона равна. E0 — 2mс2. Частным случаем парной конверсии является К. В. С испусканием моноэнергетических позитронов. Она имеет место, когда электрон пары захватывается на какую-либо оболочку того же атома, освободившуюся в результате предшествующего ядерного превращения.

Лит. Грошев Л. В., Шапиро И. С., Спектроскопия атомных ядер, М., 1952. Гамма-лучи, под ред. Л. А. Слив, М. — Л., 1961. Альфа-, бета- и гамма-спектроскопия, под ред. К. Зигбана, пер. С англ., в. 3 и 4, М., 1969. Т. А. Сорокин..