Пирометрия

(от греч. Pýr — огонь и. Метрия (См. …метрия) группа методов измерения температуры. Раньше к П. Относили все методы измерения температуры, превышающей предельную для ртутных Термометров. С 60-х гг. 20 в. К П. Всё чаще относят лишь оптические методы, в частности основанные на применении пирометров (См. Пирометры), и не включают в неё методы, в которых применяются термометры сопротивления (См. Термометр сопротивления), термоэлектрические термометры с Термопарами, и ряд др. Методов (см. Термометрия). Почти все оптические методы основаны на измерении интенсивности теплового излучения (См. Тепловое излучение) (иногда — поглощения) тел. Интенсивность теплового излучения сильно зависит от температуры Т тел и очень резко убывает с её уменьшением.

Поэтому методы П. Применяют для измерения относительно высоких температур (например, серийным радиационным пирометром от 200 °С и выше). При Т ≤ 1000 °С методы П. Играют в целом второстепенную роль, но при Т > 1000 °С они становятся главными, а при Т > 3000 °С — практически единственными методами измерения Т. Методами П. В промышленных и лабораторных условиях определяют температуру в печах и др. Нагревательных установках, температуру расплавленных металлов и изделий из них (проката и т.п.), температуру пламён, нагретых газов, плазмы. Методы П. Не требуют контакта датчика измерительного прибора с телом, температура которого измеряется, и поэтому могут применяться для измерения очень высоких температур. Основное условие применимости методов П.— излучение тела должно быть чисто тепловым, т.

Е. Оно должно подчиняться Кирхгофа закону излучения (См. Кирхгофа закон излучения). Твёрдые тела и жидкости при высоких температурах обычно удовлетворяют этому требованию, в случае же газов и плазмы необходима специальная проверка для каждого нового объекта или новых физических условий. Так, излучение однородного слоя плазмы подчиняется закону Кирхгофа, если распределения молекул, атомов, ионов и электронов плазмы по скоростям соответствуют Максвелла распределению (См. Максвелла распределение), заселённости возбуждённых уровней энергии соответствуют закону Больцмана (см. Больцмана статистика), а Диссоциация и Ионизация определяются. Действующих масс законом, причём во все эти соотношения входит одно и то же значение Т.

Такое состояние плазмы называется термически равновесным. Интенсивность излучения однородной равновесной плазмы и в линейчатом, и в сплошном спектрах однозначно определяется её химическим составом, давлением, атомными константами и равновесной температурой. Если плазма неоднородна, то даже при повсеместном выполнении условий термического равновесия её излучение не подчиняется закону Кирхгофа. В этом случае методы П. Применимы лишь к источникам света, обладающим осевой симметрией. Измерения наиболее просты для твёрдых тел и жидкостей, спектр излучения которых чисто сплошной. В этом случае измерения температуры осуществляют пирометрами, действие которых основано на законах излучения абсолютно чёрного тела (См.

Абсолютно чёрное тело). Обычно поверхности исследуемого тела придают форму полости, чтобы коэффициент поглощения был близок к единице (оптические свойства такого тела близки к свойствам абсолютно чёрного тела). Наиболее универсальны методы П., основанные на измерении интенсивностей спектральных линий. Они обеспечивают максимальную точность, если известны абсолютная вероятность соответствующего перехода и концентрация атомов данного сорта. Если же концентрация атомов не известна с достаточной точностью, применяют метод относительных интенсивностей, в котором температуру вычисляют по отношению интенсивностей двух (или нескольких) спектральных линий. Варианты этих методов разработаны для измерения температуры как оптически тонких слоев плазмы, так и оптически толстых.

В др. Группе методов П. Температура определяется по форме или ширине спектральных линий, которые зависят от температуры либо непосредственно благодаря Доплера эффекту, либо косвенно — благодаря Штарка эффекту и зависимости плотности плазмы от температуры. В некоторых методах температура определяется по абсолютной или относительной интенсивности сплошного спектра («континуума»). Особое значение имеют методы определения температуры по спектру рассеянного плазмой излучения Лазера, позволяющие исследовать неоднородную плазму. К недостаткам методов П. Следует отнести трудоёмкость измерений, сложность интерпретации результатов, невысокую точность (например, погрешности измерений температуры плазмы в лучших случаях оказываются не ниже 3—10%).

Применение методов П. Для исследования неравновесной плазмы даёт ценную информацию о её состоянии, хотя понятие температуры в этом случае неприменимо. Лит. Оптическая пирометрия плазмы. Сб. Статей, [пер. С англ.], под ред. Н. Н. Соболева, М., 1960. Грим Г., Спектроскопия плазмы, пер. С англ., М., 1969. Методы исследования плазмы (Спектроскопия, лазеры, зонды), пер. С англ., под ред. С. Ю. Лукьянова, М., 1971. В. Н. Колесников..