Деформация

Механическая (от лат. Deformatio-искажение), изменение относит. Расстояния между двумя произвольно выбранными точками в теле. В твердых телах Д. Приводит к изменению формы или размеров тела целиком или его части, в жидкостях и газах - к течению. Осн. Виды Д. - растяжение, сдвиг, кручение, изгиб, сжатие (одноосное или всестороннее). Термин "Д." относят как к процессу, протекающему во времени, так и к его результату, выражаемому величиной, к-рая характеризует относит. Изменение размеров или формы любого мысленно выделенного элемента тела. Различают у п р у г у ю Д., полностью исчезающую после удаления вызвавшей ее нагрузки, п л а с т и ч е с к у ю, или Д. Вязкого течения, к-рая остается после снятия вызвавшего ее внеш.

Воздействия. В я з к о у п р у г у ю, или запаздывающую, к-рая медленно и частично уменьшается после снятия нагрузки под действием протекающих в теле релаксац. Процессов. Все реальные твердые тела, в к-рых доминируют упругие Д., обладают и пластич. Св-вами. Однако обычно твердые тела можно считать упругими, пока нагрузка не превысит нек-рого предела. Тогда тело либо разрушается, либо становится заметной пластич. Д. Для жидкостей определяющую роль играют пластич. Д., хотя всегда можно установить в них существование упругих Д. Для газов объемная Д. Является упругой, а сдвиговая - необратимой. Д. Измеряют в относит. Единицах. Для твердых тел, в к-рых доминируют упругие Д., в области достаточно малых Д. (порядка 0,1) выполняется Гука закон.

Для эластомеров характерны большие упругие Д., наз. Высокоэластическими (см. Высокоэластическое состояние). Они достигают 8-12 единиц. Пластич. Д. Могут быть неограниченно велики. Теория Д. Основана на предположении о сплошности как тела в целом, так и его любых элементарных объемов. Пусть при Д. Смещение нек-рой точки А с радиус-вектором r(х, у, z )в точку с радиус-вектором r' (х', у', z') определяется вектором смещения u, так что r' = r+ и. Д. Бесконечно малой окрестности к.-л. Точки А определена, если известны изменения бесчисл. Множества расстояний от этой точки до всех соседних точек. (Эти изменения расстояний определяют к тому же и изменения при Д. Углов между направлениями от точки А к любым двум соседним точкам.) Пусть радиус-вектор к.-л.

Соседней точки В есть r+dr, к-рый после Д. Переходит в радиус-вектор r' + dr', так что dr' = dr+du. Расстояние от исходной точки А до соседней точки В перед Д. Было. Dl =(dr, dr)1/2, после Д. - dl' = (dr', dr')1/2, так что .