Интеграл По Траекториям

континуальный интеграл, функциональный интеграл,- интеграл, областью интегрирования к-рого служит то или иное функциональное пространство. Чаще всего И. По т. Определяется как обычный интеграл Лебега от функционала, заданного на пространстве функций (возможно, обобщенных) по нек-рой мере (быть может, комплексной) в этом пространстве. В тех случаях, когда лебсговская конструкция интеграла оказывается неприменимой, рассматриваются и другие способы континуального интегрирования. Напр., вместо мер используются предмеры (или квазимеры), т. Е. Аддитивные функции множества, определенные на алгебре всех цилиндрич. Подмножеств функционального пространства и такие, что их сужения на любую s-подалгебру цилиндрич. Множеств с фиксированным носителем являются уже мерами.

Иногда И. По т. Определяется как предел при n-кратных интегралов (вычисляемых по мере Лебега в Rn), возникающих при подходящей аппроксимации пространства функций (области интегрирования) п-мерным пространством, а интегрируемого функционала - функцией от ппеременных. Эти и другие определения И. По т. Применимы каждое к своему специальному классу функционалов, причем в тех случаях, когда эти определения пригодны одновременно, они могут, вообще говоря, приводить к различным значениям интеграла. Наконец, И. По т., встречающиеся в литературе по физике, подчас вообще не имеют точного смысла, а рассматриваются как формальные выражения, с к-рыми оперируют как с обычными интегралами (замена переменных, мажорирование, дифференцирование по параметру, предельный переход и т.

Д.), часто, однако, получая при этом серьезные и эвристически ценные результаты. И. По т., появившиеся первоначально в теории случайных Процессов, позднее были использованы для представления группы а также полугруппы операторов где H - Штурма- Лиувилля оператор в пространстве Rn (оператор энергии для системы квантовых частиц). Подобные представления были получены затем для более широкого класса операторов Н(всякое такое представление обычно наз. Формулой Фейнмана - Каца) и явились удобным средством для изучения свойств этих операторов (оценка границ спектра, асимптотика собственных значений, свойства рассеяния и т. Д. [3]). Среди применений И. По т. В математич. Физике (основанных главным образом на формуле Фейнмана - Каца) наиболее глубоким оказалось их использование в проблемах квантовой статистич.

Физики [4] и квантовой теории поля [5], [6]. С И. По т. Связано отчасти и развитие общих вопросов теории меры и интегрирования в бесконечномерных пространствах [7], [8]. Лит.:[1] Фейнман Р., Xибс А., Квантовая механика и интегралы по траекториям, пер. С англ., М., 1968. [2] Кац М., Вероятность и смежные вопросы в физике, пер. С англ., М., 1.965. [3] Гельфанд И. М., Яглом А. М., "Успехи матем. Наук", 1956, т. 11, № 1, с. 77-114. [4] Genibrе J., Statistical mechanics and quantum field theory, N.Y., 1971. [5] Боголюбов H. H., Ширков Д. В., Введение в теорию квантованных полей, М., 1957. [6] Саймон Б., Модель Р(j)2 евклидовой квантовой теории поля, пер. С англ., М., 1976. [7] Смолянов О. Г., Фомин С. В., "Успехи матем. Наук", 1976, т. 31, .№ 4, с.3-56.

[8] Sсhwаrtz L., Radon measures on arbitrary topological spaces and cylindrical measures, L., 1973. P. А. Минлос..