Ома закон
устанавливает, что сила постоянного электрического тока I в проводнике прямо пропорциональна разности потенциалов (напряжению) U между двумя фиксированными точками (сечениями) этого проводника. RI = U. (1) Коэффициент пропорциональности R, зависящий от геометрических и электрических свойств проводника и от температуры, называется омическим сопротивлением или просто сопротивлением, данного участка проводника. О. З. Открыт в 1826 немецким физиком Г. С. Омом. В общем случае зависимость между I и U нелинейна, однако на практике всегда можно в определённом интервале напряжений считать её линейной и применять О. З. Для металлов и их сплавов этот интервал практически неограничен. О. З. В форме (1) справедлив для участков цепи, не содержащих источников электродвижущей силы (эдс).
При наличии таких источников (аккумуляторов, термопар, динамомашин и пр.) О. З. Имеет вид. RI = U + E, (2) где Е — эдс всех источников, включенных в рассматриваемый участок цепи. Для замкнутой цепи О. З. Принимает следующую форму. RпI = E, (3) где Rn = R + RI — полное сопротивление всей цепи, равное сумме внешнего сопротивления цепи R и внутреннего сопротивления Ri источника эдс. Обобщением О. З. На случай разветвленных цепей являются Кирхгофа правила. О. З. Можно записать также в дифференциальной форме, связывающей в каждой точке проводника плотность тока j с полной напряжённостью электрического поля. Потенциальное электрическое поле напряжённости Е, создаваемое в проводниках микроскопическими зарядами (электронами и ионами) самих проводников, не может поддерживать стационарное движение свободных зарядов (ток), т.к.
Работа этого поля на замкнутом пути равна нулю. Ток поддерживается неэлектростатическими силами различного происхождения (индукционного, химического, теплового и т.д.), которые действуют в источниках эдс и которые можно представить в виде некоторого эквивалентного непотенциального поля с напряжённостью Естр, называется сторонним. Полная напряжённость поля, действующего внутри проводника на заряды, в общем случае равна Е + Естр. Соответственно дифференциальный О. З. Имеет вид. Ρj = E + Естр, или j = σ(E + Естр), (4) где ρ — удельное сопротивление материала проводника, а σ=1/ρ — удельная электропроводность. О. З. В комплексной форме справедлив также для синусоидальных квазистационарных токов (См. Квазистационарный ток).
ZI = E, (5) где Z — полное комплексное сопротивление, равное Z = R+ iX, R — активное, а iX — реактивное сопротивления цепи. При наличии индуктивности L и ёмкости С в цепи квазистационарного тока частоты ωХ = ωL — 1/ω С. Лит. Курс физики, под ред. Н. Д. Папалекси, т. 2, М. — Л., 1948. Калашников С. Г., Электричество, М., 1964 (Общий курс физики, т. 2). Физические основы электротехники, под общ. Ред. К. М. Поливанова, М. — Л., 1950..
Дополнительный поиск Ома закон 
На нашем сайте Вы найдете значение "Ома закон" в словаре Большая Советская энциклопедия, подробное описание, примеры использования, словосочетания с выражением Ома закон, различные варианты толкований, скрытый смысл.
Первая буква "О". Общая длина 9 символа
