Двойное лучепреломление

расщепление пучка света в анизотропной среде (например, в кристалле) на два слагающих, распространяющихся с разными скоростями и поляризованных в двух взаимно перпендикулярных плоскостях. Д. Л. Впервые обнаружено и описано профессором Копенгагенского университета Э. Бартолином в 1669 в кристалле исландского шпата (См. Исландский шпат). Если световой пучок падает перпендикулярно к поверхности кристалла, то он распадается на 2 пучка, один из которых продолжает путь без преломления, как и в изотропной среде, другой же отклоняется в сторону, нарушая обычный закон преломления света (рис.). Соответственно этому лучи первого пучка называются обыкновенными, второго — необыкновенными. Угол, образуемый обыкновенным и необыкновенным лучами, называется углом Д.

Л. Если в случае перпендикулярного падения пучка поворачивать кристалл вокруг пучка, то след обыкновенного луча остаётся на месте, в центре, а след необыкновенного луча вращается по кругу. Д. Л. Можно наблюдать и при наклонном падении пучка света на поверхность кристалла. В исландском шпате и некоторых др. Кристаллах существует только одно направление, вдоль которого не происходит Д. Л. Оно называется оптической осью кристалла, а такие кристаллы — одноосными (см. Также Кристаллооптика). Направление колебаний электрического вектора у необыкновенного луча лежит в плоскости главного сечения (проходящей через оптическую ось и световой луч), которая является плоскостью поляризации. Нарушение законов преломления в необыкновенном луче связано с тем, что скорость распространения необыкновенной волны, а, следовательно, и её показатель преломления nе зависят от направления.

Для обыкновенной волны, поляризованной в плоскости, перпендикулярной главному сечению, показатель преломления nо одинаков для всех направлений. Если из точки О (см. Рис.) откладывать векторы, длины которых равны значениям nе и nо в различных направлениях, то геометрические места концов этих векторов образуют сферу для обыкновенной волны и эллипсоид для необыкновенной (поверхности показателей преломления). Из табл. Видно, что Д. Л., характеризуемое величиной и знаком Δ, может быть положительным и отрицательным. В соответствии с этим различают положительные и отрицательные (одноосные) кристаллы. ------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------ | Кристалл | n0 | neмакс | Δ = neмакс - n0 | |-----------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------| | Исландский шпат | 1,65836  | 1,48639 | -0,17197 | |-----------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------| | Кварц | 1,5442 | 1,5533  | +0,0091 | |-----------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------| | Каломель | 1,9733 | 2,6559  | +0,6826 | |-----------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------| | Натриевая селитра | 1,587 | 1,336 | -0,251 | ------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------ В прозрачных кристаллах интенсивности обыкновенного и необыкновенного лучей практически одинаковы, если падающий свет был естественным.

Выделив диафрагмой один из лучей, получившихся при Д. Л., и пропустив его через второй кристалл, можно снова получить Д. Л. Однако интенсивности обыкновенного и необыкновенного лучей в этом случае будут различны, т. К. Падающий луч поляризован. Отношение интенсивностей зависит от взаимной ориентации кристаллов — от угла φ, образуемого плоскостями главных сечений того и другого кристалла (плоскости, проходящие через оптическую ось и световой луч). Если φ = 0° или 180°, то остаётся только обыкновенный луч. При φ = 90°, наоборот, остаётся только луч необыкновенный. При φ = 45° интенсивность обоих лучей одинакова. В общем случае кристалл может иметь две оптических оси, т. Е. Два направления, вдоль которых Д. Л. Отсутствует. В двуосных кристаллах оба луча, появляющиеся при Д.

Л., ведут себя, как необыкновенные. Измерение Δ в тех случаях, когда Д. Л. Велико, может быть осуществлено непосредственным определением показателей преломления при помощи призм или специальных кристаллорефрактометров, позволяющих делать измерения n в разных направлениях. Во многих случаях (особенно для тонких слоев анизотропных тел), когда пространственное разделение двух лучей столь мало, что измерить nо и nе невозможно, измерения делаются на основании наблюдения характера поляризации света при прохождении его через слой анизотропного вещества. Д. Л. Объясняется особенностями распространения электромагнитных волн в анизотропных средах. Электрическое поле световой волны E, проникая в вещество, вызывает вынужденные колебания электронов в атомах и молекулах среды.

Колеблющиеся электроны, в свою очередь, являются источником вторичного излучения света. Т. О., прохождение световой волны через вещество — результат последовательного переизлучения света электронами. В анизотропном веществе колебания электронов легче возбуждаются в некоторых определённых направлениях. Поэтому волны с различной поляризацией будут распространяться в анизотропном веществе с разными скоростями. Помимо кристаллов, Д. Л. Наблюдается в искусственно анизотропных средах (в стеклах, жидкостях и др.), помещенных в электрическое поле (см. Керра эффект), в магнитное поле (см. Коттона - Мутона эффект), под действием механических напряжений (см. Фотоупругость) и т. П. В этих случаях среда становится оптически анизотропной, причём оптическая ось параллельна направлению электрического поля, магнитного поля и т.

П. Лит. Ландсберг Г. С., Оптика, 4 изд., М., 1957 (Общий курс физики, т. 3). Поль Р. В., Оптика и атомная физика, пер. С нем. , М. , 1966. Двойное лучепреломление в одноосном кристалле при перпендикулярном падении пучка света на переднюю грань кристалла. Обыкновенный луч не преломляется. Необыкновенный луч преломляется на угол двойного лучепреломления α. N0 — показатель преломления обыкновенной волны, не зависящий от направления. Ne — показатель преломления необыкновенной волны, зависящий от направления..