Лоренца Сила

- сила, действующая со стороны заданного электромагнитного поля на движущуюся заряженную частицу. Выражение для Л. С. Fбыло впервые дано Г. Лоренцем (см. [1]). где Е - напряженность электрич. Поля, В - магнитная индукция, V - скорость заряженной частицы относительно системы координат, в к-рой вычисляются величины E, В, F. Е - заряд частицы, с - скорость света в вакууме. Выражение для Л. С. Является релятивистски инвариантным (т. Е. Справедливым в любой инерциальной системе отсчета). Оно позволяет связать уравнения для электромагнитного поля с уравнениями движения заряженных частиц. В постоянном и однородном магнитном поле движение частицы с массой ти зарядом ев нерелятивистском приближении описывается уравнением В прямоугольной системе координат с осью z, направленной вдоль внешнего магнитного поля В, решение уравнения (2) имеет следующий вид где - ларморовская частота вращения частицы, - радиус вращения частицы (ларморовский радиус), а, - начальная фаза вращения, V0- начальная скорость частицы.

Таким образом, в однородном магнитном поле заряд движется по винтовой линии с осью вдоль магнитного поля. Если электрич. Поле Е не равно нулю, то движение носит более сложный характер. Происходит перемещение центра вращения частицы поперек поля В(т. Н. Дрейф). Средняя величина дрейфа в векторном виде Неусредненное движение частицы в плоскости ху в этом случае происходит по трохоиде. Лит.:[1]Lorentz H. A., The theory of electrons and its applications to the phenomena of light and radiant heat, 2 ed., Lpz.- N. Y., 1916 (рус. Пер.- Теория электронов и ее применение к явлениям света и теплового излучения, 2 изд., М., 1956). [2] Л а н д а у Л. Д., Л и ф ш и ц Е. М., Теория поля, 6 изд., М., 1973. В. В. Параил. .